격동명조 다운로드

압축성 캐비티 흐름에서 유체-음향 상호 작용을 가진 진동을 위한 메커니즘은 Rossiter [1]에 의해 제안되었습니다. 캐비티의 하류 가장자리에 충돌하는 소용돌이는 음향파를 생성합니다. 이러한 음향파는 캐비티의 상류 가장자리에서 소용돌이가 다시 흘러나오게 합니다. Sarohia [2]는 얕은 캐비티(충치의 깊이 대 길이 비율 및 자유스트림 마하 수)에 대한 캐비티 주위의 속도 변동을 측정했습니다. 그는 충치의 전단 층의 불안정성은 자기 지속적인 진동에 의해 증폭되었다는 것을 발견했습니다. 동쪽 [3]은 난류 경계층(및)에서 깊은 공동의 음향압력을 측정하였다. 전단층의 불안정성과 캐비티 깊이 방향으로의 음향 모드 사이의 결합을 통해 자립적인 진동이 증폭되었다는 것이 명확화되었다. 음향 공진이 없는 캐비티 흐름은 난류 경계 층의 낮은 마하 수에서 캐비티 흐름에서 자립적인 진동 또는 강렬한 음색 사운드를 생성하지 않습니다. 최근에는 캐비티 흐름의 3차원 안정성을 조사하기 위해 직접 수치 시뮬레이션이 수행되었습니다[4]. 다공성 Ffowcs 윌리엄스와 호킹 (FW-H) 방법 [22-24] 측정 지점에서 음향 압력을 예측 하는 데 사용 되었다 (= 6.75 그리고 = 23.5) 직접 시뮬레이션으로 먼 필드에서 음향 압력을 예측 하기 때문에 크게 계산 을 소모 자원과 시간을 할애할 수 있습니다. FW-H 수식은 다음과 같이 작성할 수 있으며 표면의 바깥쪽 단위 법선 벡터를 나타냅니다. 서브스크립트 ”ret”는 지연된 시간을 고려한 것을 나타냅니다. 압력은, 반경의 반동선 표면에서 샘플링되었고, 도 6에 설명된 바와 같이, 캐비티(and)의 중심으로부터 샘플링되었다.

섹션 5에서 설명한 바와 같이, 예측된 흐름과 사운드를 측정된 흐름과 비교하면 이러한 계산 그리드와 이러한 수치 방법을 사용하여 캐비티 흐름에서 방출되는 음향파를 캡처할 수 있음을 명확히 합니다. 음원의 스팬와이즈 일관성의 강도 약화 및 하강은 감소된 캐비티 톤에 대한 책임이 있는 것으로 간주됩니다. 다음 섹션에서는 프리스트림 난류가 음원의 강도와 스팬의 일관성에 미치는 영향에 대해 설명합니다. 균일한 정상 흐름은 자유스트림 난류가 없는 캐비티 흐름에 대해 유입 버퍼 영역(≤ -12.5)에 점근으로 부과됩니다(Tu = 0.0%). 자유스트림 난류의 경우 유입 버퍼 영역에서 균일한 정상 흐름에 균일한 난류 필드가 부과됩니다. 캐비티 톤에 대한 자유스트림 난류의 영향을 명확히 하기 위해 유동 및 음향 필드는 자유스트림 난류의 다양한 강도가 있는 캐비티 흐름을 직접 예측했습니다. 프리스트림 마하 수는 0.09이고 캐비티 길이에 기초한 레이놀즈 수는 4.0×104였다. 캐비티의 깊이 대 길이 비율은 0.5 및 2.5였으며, 여기서 깊이 모드의 음향 공진은 = 2.5에 대해 발생합니다. 들어오는 경계층은 층층층이었다. Tu = 2.3%의 자유스트림 난류 강도에 대한 결과는 음향 공진이 있는 캐비티 흐름에서 캐비티 톤의 감소된 수준이 음향 공명없이 보다 크다는 것을 밝혀냈습니다.